Преобразование фурье интеграл фурье комплексная форма интеграла преобразование фурье косинус и синус преобразования амплитудный и фазовый спектры свойства приложения. Преобразование фурье

1. Линейность. Преобразование Фурье относится к числу линейных интегральных операций, т.е. спектр суммы сигналов равен сумме спектров этих сигналов.

a n s n (t) ? a n S n (щ)

2. Свойства четности

Преобразования определяются косинусными (четными, действительными) и синусными (нечетными, мнимыми) частями разложения и подобием прямого и обратного преобразований.

3. Изменение аргумента функции (сжатие или расширение сигнала) приводит к обратному изменению аргумента ее фурье-образа и обратно пропорциональному изменению его модуля.
4. Теорема запаздывания. Запаздывание (сдвиг, смещение) сигнала по аргументу функции на интервал t o приводит к изменению фазочастотной функции спектра (фазового угла всех гармоник) на величину -щt o без изменения модуля (амплитудной функции) спектра.

5. Преобразование производной (дифференцирование сигнала):

s(t) = d/dt = d/dt =Y(щ) dщ= = jщ Y(щ) exp(jщt) dщ jщ Y(щ).

Таким образом, дифференцирование сигнала отображается в спектральной области простым умножением спектра сигнала на оператор дифференцирования сигнала в частотной области jщ, что эквивалентно дифференцированию каждой гармоники спектра. Умножение на jщ приводит к обогащению спектра производной сигнала высокочастотными составляющими (по сравнению с исходным сигналом) и уничтожает составляющие с нулевой частотой.

6. Преобразование интеграла сигнала в частотной области при известном спектре сигнала может быть получено из следующих простых соображений. Если имеет место s(t) = d/dt jщY(щ) = S(щ), то должна выполняться и обратная операция: y(t) =s(t) dt Y(щ) = S(щ)/jщ. Отсюда следует:

s(t)dt ? (1/j щ)S(щ).

Оператор интегрирования в частотной области (1/j щ) при щ >1 ослабляет в амплитудном спектре высокие частоты и при щ <1 усиливает низкие. Фазовый спектр сигнала смещается на -90 0 для положительных частот и на 90 0 для отрицательных.

7. Преобразование свертки сигналов y(t) = s(t) * h(t):

Y(щ) =y(t) exp(-jщt) dt =s(ф) h(t- ф) exp(-jщt) dфdt

Y(щ) =s(ф) d ф h(t- ф) exp(-jщt) dt.

По теореме запаздывания:

h(t- ф) exp(-jщt) dt = H(щ) exp(-jщt).

Y(щ) =H(щ) s(ф) exp(-jщ ф) dф= H(щ)·S(щ).

s(t) * h(t)?S(щ)H(щ).

Таким образом, свертка функций в координатной форме отображается в частотном представлении произведением фурье-образов этих функций.

8. Преобразование произведения сигналов y(t) = s(t)·h(t):

Y(?) =s(t) h(t) exp(-j?t) dt =s(t) [(1/2?)H(?") exp(j?"t) d?"] dt = (1/2?)s(t)H(?") exp(-j(?-?")t) d?"dt = (1/2?)H(?") d?"s(t) exp(-j(?-?")t) dt = (1/2?)H(?") S(?-?") d?" = (1/2?) H(?) * S(?).

Произведение функций в координатной форме отображается в частотном представлении сверткой фурье-образов этих функций.

9. Умножение сигнала на гармоническую функцию заполняет сигнал гармонической частотой и формирует радиоимпульс.

10. Спектры мощности. Если функция s(t) имеет фурье-образ S(?), то спектральная плотность мощности данной функции определяется выражениями:

w(t) = s(t) s*(t) = |s(t)| 2 |S(?)| 2 = S(?) S*(?) = W(?).

Спектр мощности - вещественная неотрицательная четная функция, которую очень часто называют энергетическим спектром. Спектр мощности, как квадрат модуля спектра сигнала, не содержит фазовой информации о частотных составляющих, а, следовательно, восстановление сигнала по спектру мощности невозможно. Это означает также, что сигналы с различными фазовыми характеристиками могут иметь одинаковые спектры мощности. В частности, сдвиг сигнала не отражается на его спектре мощности. математический метод преобразование фурье

11. Равенство Парсеваля. Полная энергия спектра сигнала:

E s =W(f)df=|S(f)| 2 df.

Так как координатное и частотное представление по существу только разные математические отображения одного и того же сигнала, то равной должна быть и энергия сигнала в двух представлениях, откуда следует равенство Парсеваля:

|s(t)| 2 dt =|S(f)| 2 df,

т.е. энергия сигнала равна интегралу модуля его частотного спектра - сумме энергий всех частотных составляющих сигнала.

Одним из мощных средств исследования задач математической физики является метод интегральных преобразований. Пусть функция f(x) задана на интервале (а, 6), конечном или бесконечном. Интегральным преобразованием функции f(x) называется функция где К(х, ш) - фиксированная для данного преобразования функция, называемая ядром преобразования (предполагается, что интеграл (*) существуете собственном или несобственном смысле). §1. Интеграл Фурье Всякая функция f(x), которая на отрезке [-f, I] удовлетворяет условиям разложимости в ряд Фурье, может быть на этом отрезке представлена тригонометрическим рядом Коэффициенты а*, и 6„ ряда (1) определяются по формулам Эйлера-Фурье: ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ФУРЬЕ Интеграл Фурье Комплексная форма интеграла Преобразование Фурье Косинус и синус преобразования Амплитудный и фазовый спектры Свойства Приложения Ряд в правой части равенства (1) можно записать в иной форме. С этой целью внесем в него из формул (2) значения коэффициентов а» и оп, подведем под знаки интегралов cos ^ х и sin х (что возможно, поскольку переменной интегрирования является т) О) и используем формулу для косинуса разности. Будем иметь Если функция/(ж) первоначально была определена на интервале числовой оси, большем, чем отрезок [-1,1] (например, на всей оси), то разложение (3) воспроизведет значения этой функции только на отрезке [-1,1] и продолжит се на всю числовую ось как периодическую функцию с периодом 21 (рис. 1). Поэтому, если функция f(x) (вообще говоря, непериодическая) определена на всей числовой оси, в формуле (3) можно попытаться перейти к пределу при I +оо. При этом естественно потребовать выполнения следующих условий: 1. f(x) удовлетворяет условиям разложимости в ряд Фурье на любом конечном отрезке оси Ох\ 2. функция f(x) абсолютно интегрируема на всей числовой оси, При выполнении условия 2 первое слагаемое правой части равенства (3) при I -* +оо стремится к нулю. В самом деле, Попытаемся установить, во что перейдет в пределе при I +оо сумма в правой, части (3). Положим так, что Тогда сумма в правой части (3) примет вид В силу абсолютной сходимости интеграла эта сумма при больших I мало отличается от выражения которое напоминает интегральную сумму для функции переменного £ составленную для интервала (0, +оо) изменения Поэтому естественно ожидать, что при сумма (5) перейдет в интеграл Сдругой стороны, при фиксировано) из формулы (3) вытекает, что и мы получаем равенство Достаточное условие справедливости формулы (7) выражается следующей теоремой. Теорема 1. Если функция f(x) абсолютно интегрируема на всей числовой оси и имеет вместе со своей производной конечное число точек разрыва первого рода на любом отрезке [а, 6], то справедливо равенство При этом во всякой точке xq, являющейся точкой разрыва 1-го рода функции /(ж), значение интеграла в правой части (7) равно Формулу (7) называют интегральной формулой Фурье, а стоящий в ее правой части интеграл - интегралом Фурье. Если воспользоваться формулой дня косинуса разности, то формулу (7) можно записать в виде Функции а(£), Ь(£) являются аналогами соответствующих коэффициентов Фурье ап и Ьп 2тг-периодической функции, но последние определены для дискретных значений п, вто время как а(0> НО определеныдля непрерывных значений £ G (-оо, +оо). Комплексная форма интеграла Фурье Предполагая /(х) абсолютно интегрируемой на всей оси Ох, рассмотрим интеграл Этот интеграл равномерно сходится для, так как и потому представляет собой непрерывную и, очевидно, нечетную функцию от Но тогда С другой стороны, интеграл есть четная функция переменной так что Поэтому интегральную формулу Фурье можно записать так: Умножим равенство на мнимую единицу i и прибавим к равенству (10). Получим откуда, в силу формулы Эйлера будем иметь Это - комплексная форма интеграла Фурье. Здесь внешнее интегрирование по £ понимается в смысле главного значения по Коши: §2. Преобразование Фурье. Косинус- и синус-преобразования Фурье Пусть функция f(x) является кусочно-гладкой на любом конечном отрезке оси Ох и абсолютно интегрируема на всей оси. Определение. Функция откуда, в силу формулы Эйлера, будем иметь называется преобразованием Фурье функции /(г) (спектральной функцией). Это - интегральное преобразование функции /(г) на интервале (-оо,+оо) с ядром Используя интегральную формулу Фурье получаем Это так называемое обратное преобразование Фурье, дающее переход от F(£) к /(х). Иногда прямое преобразование Фурье задают так: Тогда обратное преобразование Фурье определится формулой Преобразование Фурье функции /(ж) определяют также следующим образом: ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ФУРЬЕ Интеграл Фурье Комплексная форма интеграла Преобразование Фурье Косинус и синус преобразования Амплитудный и фазовый спектры Свойства Приложения Тогда, в свою очередь, При этом положение множителя ^ достаточно произвольно: он может входить либо в формулу (1"), либо в формулу (2"). Пример 1. Найти преобразование Фурье функции -4 Имеем Это равенство допуска ет дифференцирование по £ под знаком интеграла (получающийся после дифференцирования интеграл равномерно сходится, когда { принадлежит любому конечному отрезку): Интегрируя по частям, будем иметь Внеинтегральное слагаемое обращается в нуль, и мы получаем откуда (С - постоянная интегрирования). Полагая в (4) £ = 0, найдем С = F(0). В силу (3) имеем Известно, что В частности, для) получаем, что Пример 2 (разред кокдемсетора через сопропиление). Рассмотрим функцию 4 Для спектрам ыюй функции F(£) получаем Отсюда (рис.2). Условие абсолютной интегри-руемости функции f(x) на всей числовой оси является весьма жестким. Оно исключает, например, такие элементарные функции, как) = cos ж, f(x) = е1, для которых преобразования Фурье (в рассматриваемой здесь классической форме) не существует. Фурье-образ имеют только те функции, которые достаточно быстро стремятся к нулю при |х| -+ +оо (как в примерах 1 и 2). 2.1. Косинус- и синус-преобразования Фурье Используя формулу косинуса, разности, перепишем интегральную формулу Фурье в следующем виде: Пусть f(x) - четная функция. Тогда так что изравснства (5) имеем В случае нечетной f(x) аналогично получаем Если f(x) задана лишь на (0, -foo), то формула (6) продолжает f(x) на всю ось Ох четным образом, а формула (7) - нечетным. (7) Определение. Функция называется косинус-преобразованием Фурье функции f(x). Из (6) следует, что для четной функции f(x) Это означает, что f(x), в свою очередь, является косинус-преобразованием для Fc(£). Иными словами, функции / и Fc являются взаимными косинус-преобразованиями. Определение. Функция называется синус-преобразованием Фурье функции f(x). Из (7) получаем, что для нечетной функции f(x) т.е. f и Fs являются взаимными синус-преобразованиями. Пример 3 (прамоугольный импульс}. Пусть f(t) - четная функция, определенная следующим образом: (рис. 3). Воспользуемся полученным результатом для вычисления интеграла В силу формулы (9) имеем Рис.3 0 0 В точке t = 0 функция f(t) непрерывна и равна единице. Поэтому из (12") получим 2.2. Амплитудный и фазовый спектры интеграла Фурье Пусть периодическая с периодом 2т функция /(х) разлагается в ряд Фурье Это равенство можно записать в виде где - амплитуда колебания с частотой п, - фаза. На этом пути мы приходим к понятиям амплитудного и фазового спектров периодической функции. Для непериодической функции f{x), заданной на (-оо, +оо), при определенньк условиях оказывается возможным представить ее интегралом Фурье осуществляющим разложение этой функции по всем частотам (разложение по непрерывному спектру частот). Определение. Спектральной функцией, или спектральной плотностью интеграла Фурье, называется выражение (прямое преобразование Фурье функции f называется амплитудным спектром, а функция Ф«) = -агgSfc) - фазовым спектром функции /(«). Амплитудный спектр.А(£) служит мерой вклада частоты £ в функцию /(ж). Пример 4. Найти амплитудный и фазовый спектры функции 4 Находим спектральную функцию Отсюда Графики этих функций изображены на рис. 4. §3. Свойства преобразования Фурье 1. Линейность. Если и G(0 - преобразования Фурье функций /(х) и д(х) соответственно, то при любых постоянных а и р преобразованием Фурье функции a f{x) + р д(х) будет функция a Пользуясь свойством линейности интеграла, имеем Таким образом, преобразование Фурье есть линейный оператор. Обозначая его через будем писать. Если F(£) есть преобразование Фурье абсолютно интегрируемой на всей числовой оси функции /(ж), то F(() ограничена при всех. Пусть функция f(x) абсолютно интегрируема на всей оси - преобразование Фурье функции f(x). Тогда 3«fltsJ. Пусть f(x) - функция, допуска кнцэя преобразование Фурье, Л - дойств ительяов число. Фуниция fh(x) = f{z-h) называется сдвигом фунждии f{x). Пользуясь определен нем преобразования Фурье, показать, что Задача. Пусть функция f(z) имеет преобразование Фурье F(0> h - действительное число. Показать, что 3. Преобразование Фурье и ооерэции дифференцирования. Пусть абсолютно интегрируемая функция f(x) имеет производную f"(x), также абсолютно интегрируемую на всей оси Ох, так что /(я) стремится к нулю при |ж| -» +оо. Считая f"(x) гладкой функцией, запишем Интегрируя по частям, будем иметь Внеинтегральноеслагаемое обращается в нуль (так как, и мы получаем Таким образом, дифференцированию функции /(х) отвечает умножение ее образа Фурье ^П/] на множитель Если функция f(x) имеет глад*«е абсолютно интефируемые производные до порядка m включительно и все они, как и сама функция f(x), стремятся к нулю при то, интегрируя по частям нужное число раз, получим Преобразование Фурье очень полезно именно потому, что оно заменяет операцию дифференцирования операцией умножения на величину и тем самым упрощает задачуинтегрирования некоторых видов дифференциальных уравнений. Так как преобразование Фурье абсолютно интегрируемой функции f^k\x) есть ограниченная функция от (свойство 2), то из соотношения (2) получаем для следующую оценку: ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ФУРЬЕ Интеграл Фурье Комплексная форма интеграла Преобразование Фурье Косинус и синус преобразования Амплитудный и фазовый спектры Свойства Приложения Из этой оценки следует: чем больше функция f(x) имеет абсолютно интегрируемых производных, тем быстрее ее преобразование Фурье стремится к нулю при. Замечание. Условие является достаточно естественным, поскольку обычная 1еория интегралов Фурье имеет дело с процессами, которые в том или ином смысле имеют начало и коней, но не продолжаются неограниченно с примерно одинаковой интенсивностью. 4. Связь между скоростью убывания функции f(x) при |z| -» -f оо и гладкостью ее преобразования Фурм. Предположим, что не только /(х), но и ее произведение xf(x) является абсолютно интегрируемой функцйей на всей оси Ох. Тогда преобразование Фурье) будет дифференцируемой функцией. Действительно, формальное дифференцирование по параметру £ подынтегральной функции приводит к интегралу который является абсолютно и равномерно сходящимся относительно параметра Следовательно, дифференцирование возможно, и Таким образом, т. е. операция умножения f(x) на аргумент х переходит после преобразования Фурье в операцию t щ. Если вместе с функцией f(x) абсолютно интегрируемыми на всей оси Ох являются функции, то процесс дифференцирования можно продолжить. Получим, что функция имеет производные до порядка m включительно, причем Таким образом, чем быстрее функция f(x) убывает при тем более гладкой получается функция Теорема 2 (о сверле). Пусть- преобразования Фурье функций /,(ж) и f2(x) соответственно. Тогда причем двойной интеграл в правой части сходится абсолютно. Положим - х. Тогда будем иметь или, меняя порядок интегрирования, Функция называется сверткой функций и обозначается символом Формула (1) может быть теперь записана так: Отсюда видно, что преобразование Фурье свертки функций f\(x) и f2(x) равно умноженному на у/2ж произведению преобразований Фурье свертываемых функций, Замечание. Нетрудно установить следующие свойства свертки: 1) линейность: 2) коммутативность: §4. Приложения преобразования Фурье 1. Пусть Р(^) - линейный дифференциальный оператор порядка m с постоянными коэффициентами, Используя формулу для преобразования Фурье производных функции у(х), находим " Рассмотрим дифференциальное уравнение где Р - введенный выше дифференциальный оператор. Предположим, что искомое решение у(х) имеет преобразование Фурье у (О. а функция f(x) имеет преобразование /(£) Применяя преобразование Фурье к уравнению (1), получим вместо дифференциального алгебраическое уравнение на оси относительно откуда так что формально где символ обозначает обратное преобразование Фурье. Основное ограничение применимости этого метода связано со следующим фактом. Решение обыкновенного дифференциального уравнения с постоянными коэффициентами содержит функции вида еЛ*, eaz cos fix, еах sin рх. Они не являются абсолютно интегрируемыми на оси -оо < х < 4-оо, и преобразование Фурье для них не определено, так что, строго говоря, применятьданный метод нельзя. Это ограничение можно обойти, если ввести в рассмотрение так называемые обобщенные функции. Однако в ряде случаев преобразование Фурье все же применимо в своей классической форме. Пример. Найти решение а = а(х, t) уравнения (а = const), при начальных условиях Это - задача о свободных колебаниях бесконечной однородной струны, когда задано начальное отклонение <р(х) точек сгруны, а начальные скорости отсутствуют. 4 Поскольку пространственная переменная х изменяется в пределах от -оо до +оо, подвергнем уравнение и начальные условия преобразованию Фурье по переменной х. Будем предполагать, что 1) функции и(х, t) и

О преобразовании Фурье, его смысле, свойствах и применении написано много книг, поэтому здесь будут описаны только самые важные его характеристики. Эта статья - своего рода теоретическая выжимка, и для её понимания следует уже обладать базовыми знаниями в этой области. Она не является учебником по преобразованию Фурье (уже существуют такие учебники, написанные профессионалами своего дела). Скорее, эта статья поможет освежить в памяти уже полученные знания в этой области, а также поможет вспомнить полезные формулы, которые у многих людей быстро улетучиваются из головы (к этой группе отношусь и я:)).

Перед началом изложения хочу выразить благодарность Олегу Красноярову за присланное письмо, в котором были кратко рассмотрены альтернативные алгоритмы БПФ, менее известные, чем широко использующийся вариант. Практически полностью это письмо легло в основу подраздела .

Преобразование Фурье

Итак, преобразование Фурье бывает двух видов: дискретное и непрерывное. Непрерывное используется математиками в аналитических исследованиях, дискретное применяется во всех остальных случаях.

Непрерывное преобразование Фурье - преобразование, которое применяется к функции h(t) , заданной на интервале . В результате получается функция H(f) :

также существует обратное преобразование, которое позволяет по образу H(f) восстановить исходную функцию h(t) :

Очевидно, что образ H(f) является комплексной функцией вещественного аргумента, но также и h(t) может принимать не только вещественные, но и комплексные значения.

Применение преобразования Фурье является столь обширной темой, что этот вопрос не будет подниматься в этой статье. Можно только перечислить несколько областей: анализ сигналов, фильтрация, ускоренное вычисление корелляции и свертки, использование в алгоритмах быстрого умножения чисел, и во многих других случаях оно также находит свое применение.

Свойства непрерывного преобразования Фурье

В таблице ниже описана связь свойств прообраза h и образа H .

Если	То
h(t) вещественная	H(-f) = H · (f)
h(t) чисто мнимая	H(-f) = -H · (f)
h(t) четная	H(f) четная
h(t) нечетная	H(f) нечетная
h(t) вещественная и четная	H(f) вещественная и четная
h(t) вещественная и нечетная	H(f) чисто мнимая и нечетная
h(t) чисто мнимая и четная	H(f) чисто мнимая и четная
h(t) чисто мнимая и нечетная	H(f) вещественная и нечетная

Следующая таблица показывает, как меняется образ при изменении прообраза. Пусть запись обозначает, что H(f) является образом h(t) . Тогда имеют место следующие отношения:

Следующий набор свойств относится к операциям свертки и корелляции. Свертка функций g и h определяется, как . Корелляция функций g и h определяется, как . В таком случае имеют место следующие отношения:

Дискретное преобразование Фурье

С непрерывным преобразованием Фурье удобно работать в теории, но на практике мы обычно имеем дело с дискретными данными. Очень часто у нас дано не аналитическое выражение преобразуемой функции, а лишь набор её значений на некоторой сетке (обычно на равномерной). В таком случае приходится делать допущение, что за пределами этой сетки функция равна нулю, и аппроксимировать интеграл интегральной суммой:

В случае равномерной сетки эта формула упрощается. Также на равномерной сетке обычно избавляются от шага, чтобы получить безразмерную формулу:

Обратное преобразование в таком случае будет иметь вид

При внимательном рассмотрении можно заметить, что индекс при H n принимает N+1 значение, в то время как при h k - только N значений. Таким образом, как будто бы получается, что функция H содержит в себе больше информации, чем h . На самом деле это не так, поскольку значения H -N/2 и H N/2 совпадают.

Определенное таким образом, дискретное преобразование Фурье сохраняет практически все свойства непрерывного (разумеется, с учетом перехода к дискретному множеству).

Быстрое преобразование Фурье

Сколько операций требуется на проведение дискретного преобразования Фурье? Посчитав по определению (N раз суммировать N слагаемых), получаем величину порядка N 2 . Тем не менее, можно обойтись существенно меньшим числом операций.

Наиболее популярным из алгоритмов ускоренного вычисления ДПФ является т.н. метод Cooley-Tukey, позволяющий вычислить ДПФ для числа отсчетов N = 2 k за время порядка Nlog 2 N (отсюда и название - быстрое преобразование Фурье, БПФ). Этот способ чем-то неуловимо напоминает быструю сортировку. В ходе работы алгоритма также проводится рекурсивное разбиение массива чисел на два подмассива и сведение вычисления ДПФ от целого массива к вычислению ДПФ от подмассивов в отдельности.

Изобретение БПФ привело к потрясающему всплеску популярности преобразования Фурье. Целый ряд важных задач раньше решался за время порядка N 2 , но после проведения преобразования Фурье над исходными данными (за время порядка Nlog 2 N ) решается практически мгновенно. Преобразование Фурье лежит в основе цифровых корелляторов и методов свертки, активно используется при спектральном анализе (практически в чистом виде), применяется при работе с длинными числами.

Широко распространено ошибочное мнение о том, что метод Cooley-Tukey - единственный существующий метод выполнения БПФ, а само БПФ существует только для случая N = 2 k . На самом деле это не так - существуют алгоритмы БПФ для любого числа отсчетов. В одномерном случае, рассмотренном в этой статье, метод Винограда позволяет решить задачу для простого числа отсчетов N . Этот же алгоритм может быть легко обобщен на случай, когда N является степенью произвольного простого числа (а не только двойки), а также на случай, когда число N является произведением степеней простых чисел - т.е. N является произвольным числом, чье разложение на простые множители нам известно.

В двумерном случае можно использовать метод Нуссбаумера. Существуют и другие алгоритмы, как для одномерного, так и для двумерного случаев, но рассмотрение этих вопросов выходит за рамки статьи (мне рекомендовали следующий источник - Блейхут, "Быстрые алгоритмы цифровой обработки сигналов").

Как уже говорилось выше, существуют алгоритмы БПФ для произвольного числа отсчетов, но наиболее широкое распространение получил только алгоритм для случая N = 2 k , что является существенным ограничением. Почему же это произошло?

Причина этого в том, что алгоритм, построенный по методу Cooley-Tukey, обладает рядом очень хороших технологических свойств. Структура алгоритма и его базовые операции не зависят от числа отсчетов (меняется только число прогонов базовой операции "бабочка"). Алгоритм легко распараллеливается с использованием базовой операции и конвееризуется, а также легко каскадируется (коэфициенты БПФ для 2N отсчетов могут быть легко получены преобразованием коэфициентов двух БПФ по N отсчетов, полученных "прореживанием" через один исходных 2N отсчетов). Алгоритм прост и компактен, не требует дополнительной оперативной памяти и допускает обработку данных "на месте". Существует целый ряд оптимизированных именно для этого алгоритма DSP-процессоров (это одновременно и причина, и следствие).

Всё это и обусловило популярность в инженерно/программистской среде именно этого алгоритма, и, соответственно, выбора именно 2 k отсчетов при использовании БПФ. Правда, попутно это привело к незаслуженному забвению широкими массами альтернативных алгоритмов, некоторые из которых (что следует отметить) требуют меньше вещественных операций на один отсчет, чем алгоритм Cooley-Tukey. Например, мне доводилось читать описание алгоритма, который по этому показателю на 20-40% (в зависимости от числа отсчетов) превосходил алгоритм Cooley-Tukey.

© Сергей Бочканов, Олег Краснояров

Как следует из теории ряда Фурье, он применим при обращении с периодическими функциями и с функциями с ограниченным интервалом изменения независимых переменных (поскольку этот интервал может быть расширен на всю ось путем периодического продолжения функции). Однако периодические функции сравнительно редки на практике. Эта ситуация требует создания более общего математического аппарата для обращения с непериодическими функциями, а именно интеграла Фурье и на его основе, преобразования Фурье.

Рассмотрим непериодическую функцию f(t) как предел периодической с периодом T=2l при l®?.

Периодическая функция с периодом 2l может быть представлена в виде разложения в ряд Фурье (воспользуемся комплексной его формой)

где выражения для коэффициентов имеют вид:

Введем следующее обозначение для частот:

Запишем разложение в ряд Фурье в виде одной формулы, подставив в (1), выражение для коэффициентов (2) и для частоты (3) :

Спектр периодической функции с периодом 2l дискретный

Обозначим минимальное расстояние между точками спектра, равное основной частоте колебаний за, т.е.

и введем это обозначение в (4):

В таких обозначениях ряд Фурье напоминает интегральную сумму для функции.

Переходя к пределу при T=2l®? к непериодической функции, получим, что частотный интервал становится бесконечно малым (обозначим его за dw), а спектр становится непрерывным. С математической точки зрения это соответствует замене суммирования по дискретному набору интегрированием по соответствующей переменной в бесконечных пределах.

Это выражение и есть интегральная формула Фурье.

2.2 Формулы преобразования Фурье.

Интеграл Фурье удобно представить в виде суперпозиции двух формул:

Функция F(w), сопоставляемая по первой формуле функции f(t), называется ее преобразованием Фурье . В свою очередь, вторая формула, позволяющая найти исходную функцию по ее образу, называется обратным преобразованием Фурье . Обратим внимание на симметрию формул для прямого и обратного преобразования Фурье с точность до постоянного множителя 1/2pи знака в показателе экспоненты.

Символически прямое и обратное преобразование Фурье будем обозначать как f(t)~F(w).

Проводя аналогию с тригонометрическим рядом Фурье, можно прийти к выводу, что образ Фурье (6) является аналогом коэффициента Фурье (см.(2)), а обратное преобразование Фурье (7) является аналогом разложения функции в тригонометрический ряд Фурье (см.(1)).

Отметим, что множитель вместо обратного преобразования можно отнести к прямому преобразованию Фурье или сделать симметричные множители для прямого и обратного преобразований. Главное, чтобы оба преобразования вместе составляли интегральную формулу Фурье (5), т.е. произведение постоянных множителей при прямом и обратном преобразовании должно быть равно..

Отметим, что для прикладных целей более удобной оказывается не угловая частота w, а частотаn, связанная с первой соотношениемw=2pn. и измеряемая в герцах (Гц). В терминах этой частоты формулы преобразования Фурье будут иметь вид:

Сформулируем без доказательства достаточные условия существования преобразования Фурье.

1) f(t) - ограничена при t?(-?,?);
2) f(t) - абсолютно интегрируема на t?(-?,?);
3) Число точек разрыва, максимума и минимума функции f(t) конечно.

Другим достаточным условием является требование квадратичной интегрируемости функции на свей действительной оси, что физически соответствует требованию конечной мощности сигнала.

Таким образом, с помощью преобразования Фурье мы имеем два способа представления сигнала: временное f(t) и частотное F(w).

2.3 Свойства преобразования Фурье.
1. Линейность.

Если f(t)~F(w),g(t)~G(w),

то аf(t)+bg(t) ~aF(w)+bG(w).

Доказательство основано на линейных свойствах интегралов.

2. Четность.
2.1 Если f(t) действительная четная функция и f(t)~F(w), то F(w) также действительная четная функция.

Доказательство:

Используя определение (6), а также формулу Эйлера получим

-четная функция.
2.2 Если f(t) -нечетная действительная функция, то F(w)- нечетная мнимая функция.

2.3 Если f(t) произвольная действительная функция, F(w) имеет четную действительную часть и нечетную мнимую часть.

Доказательство:

Cвойства четности 2 можно суммировать в формуле:

3. Подобие

Если f(t)~F(w), то f(at)~.

4. Смещение.
4.1 Если f(t)~F(w), то f(t-a)~.

Т.е. запаздыванию во времени соответствует умножение на комплексную экспоненту в области частот.

4.2 Если f(t)~F(w), то~.

Т.е. смещение по частоте соответствует умножению на комплексную экспоненту во временной области.

5. Если f(t)~F(w), то
5.1 f’(t)~iwF(w),~

если f(t) имеет n непрерывных производных.

Доказательство:

если F(w) имеет n непрерывных производных.

Доказательство:

2.4 Важнейшие примеры нахождения преобразования Фурье .

где - прямоугольный импульс

При этом мы учли, что - интеграл Пуассона.

Нахождение последнего интеграла можно пояснить следующим образом. Контур интегрирования С есть прямая в комплексной плоскости (t,w), параллельная действительной оси (w-постоянное число). Интеграл от скалярной функции по замкнутому контуру равен нулю. Образуем замкнутый контур, состоящий из прямой С и действительной оси t, замыкающихся на бесконечности. Т.к. на бесконечности подинтегральная функциястремится к нулю, то интегралы по замыкающим кривым равны нулю. Значит интеграл по прямой С равен интегралу, взятому по действительной действительной оси, проходимой в положительном направлении.

2 .5 Принцип неопределенности для частотно-временного представления сигнала.

На примере прямоугольного импульса покажем справедливость принципа неопределенности, состоящего в том, что невозможно одновременно локализовать импульс во времени и усилить его избирательность по частоте.

Согласно 5), ширина прямоугольного импульса во временной области DT равна 2Т. За ширину образа Фурье прямоугольного импульса примем расстояние между соседними нулями центрального горба в частотной области. Первые нули функции имеем при.

Таким образом получаем

Таким образом, чем более импульс локализован во времени, тем сильнее размазан его спектр. Обратно, чтобы сократить спектр, мы вынуждены растягивать импульс во времени. Этот принцип справедлив при любой форме импульса и носит универсальный характер.

2.6 Свертка и ее свойства.

Свертка-основная процедура при фильтрации сигнала.

Назовем функцию h(t) сверткой непериодических функций f(t) и h(t), если она определяется как следующий интеграл:

Символически будем обозначать этот факт как.

Операция свертки обладает следующими свойствами.

1. Коммутативность.

Доказательство коммутативности можно получить путем замены переменной t-t=t’

2. Ассоциативность

Доказательство:

3. Дистрибутивность

Доказательство этого свойства непосредственно следует из линейных свойств интегралов.

Для обработки сигналов наиболее важным в методе Фурье (после формул преобразования Фурье) являются теоремы о свертке. Будем использовать частоту nвместоw, т.к. теоремы о свертке в этом представлении будут иметь взаимообратимый характер.

2.7 Теоремы о свертке

Первая теорема о свертке .

Преобразование Фурье прямого произведения функций равно свертке преобразований

Доказательство:

Пусть, тогда. Используя определение обратного преобразования Фурье и меняя порядок интегрирования, получим:

В терминах угловой частоты wэта теорема имеет менее универсальный вид

Вторая теорема о свертке.

Преобразование Фурье свертки функций равно прямому произведению преобразований.

Доказательство:

Для примера рассмотрим свертку прямоугольного импульса

По условию f(t)=0 приt<-T и приt>T. Аналогично, f(t-t)=0 при

t-t<-T и при t-t>T, т.е. приt>t+T и приt

при -2T

Объединяя оба случая, получим выражение для свертки:

Таким образом, сверткой прямоугольного импульса самого с собой будет треугольный импульс (иногда эту функцию называют L-функцией).

Пользуясь теоремой о свертке, можно легко получить преобразование Фурье L-функции

На практике физическим ситуациям соответствуют функции, равные нулю при t<0. Это приводит к тому, что бесконечные пределы заменяются конечными.

Найти свертку функций f(t) и g(t)

т.к. f(t)=0 приt<0 и g(t-t)=0 при t-t<0,т.е. приt>t.

Введем понятие взаимной корреляции двух функций f(t) и g(t).

где t- временной сдвиг, непрерывно изменяющийся в промежутке (-?,?).

Важным понятием является корреляция функции с самой собой, которая носит название автокорреляции.

2.8 Мощность и энергия сигнала.

Перейдем к рассмотрению понятия мощности и энергии сигнала. Важность этих понятий объясняется тем, что любая передача информации есть фактически передача энергии.

Рассмотрим произвольный комплексный сигнал f(t).

Мгновенная мощность сигнала p(t) определяется равенством

Полная энергия равна интегралу от мгновенной мощности по всему промежутку существования сигнала:

Мощность сигнала может быть рассмотрена также как функция частоты. При этом мгновенную частотную мощность обозначают как.

Полная энергия сигнала вычисляется по формуле

Полная энергия сигнала не должна зависеть от выбранного представления. Значения полной энергии, посчитанные из временного и частотного представления, должны совпадать. Поэтому, приравнивая правые части, получаем равенство:

Это равенство составляет содержание теоремы Парсеваля для непериодических сигналов. Строгое доказательство этой теоремы будет дано при изучении темы “Обобщенные функции”.

Аналогично, выражая энергию взаимодействия двух различных сигналов f(t) и g(t) во временном и частотном представлении, получим:

Выясним математический смысл теоремы Парсеваля.

С математической точки зрения интеграл есть скалярное произведение функций f(t) и g(t), обозначаемое как (f,g). Величинаназывается нормой функции f(t) и обозначается как. Поэтому из теоремы Парсеваля следует инвариантность скалярного произведения относительно преобразования Фурье,т.е.

Мгновенная мощность сигнала, рассматриваемая как функция частоты,т.е. , имеет и другое общепризнанное название - спектр мощности. Спектр мощности является основным математическим инструментом спектрального анализа, позволяющего выяснить частотный состав сигнала. Кроме спектра мощности сигнала на практике используется амплитудный и фазовый спектры, определяемые, соответственно как: